TizioConfuso ha scritto:..... sapendo che il corpo riesce ad attraversare l'intero tratto circolare della guida.
Non so come applicare la conservazione dell'energia.
Il primo problema che devi risolvere è questo : trovare con che velocità
minima $v_0$ la massa deve entrare nel loop circolare, affinché la percorra tutta , cioè non si stacchi e cada prima di essere arrivata al punto più alto, a quota $2r$ dalla base .
Fa' una ricerca di archivio sul "giro della morte" , ne abbiamo parlato spesso, anche di recente.
Poi, trovare l'energia e la costante elastica della molla è una bazzecola.
PS : copio e incollo , adattandolo, un pezzo di risposta ad un quesito analogo :
In ogni punto del loop, la guida esercita sul blocchetto una reazione vincolare $vecR$ diretta verso il centro, e inoltre il blocchetto è sottoposto alla forza peso $mvecg$ . La seconda eq. della dinamica dice che :
$vecR + mvecg = mveca$
nel punto $A$ più alto , la reazione della guida è minima: ponendola uguale a zero, abbiamo il minimo di velocità che deve avere il blocchetto in $A$ , per non cadere; quindi nella reazione vettoriale precedente pongo $vecR = 0 $; l'accelerazione nel punto più alto è tutta centripeta , per cui deve essere, in questo punto : $mvecg=mveca$ ; passando ai moduli (= proiettando sull'asse verticale) :
$g = a = v^2/r \rightarrow v = sqrt(gr)$
quindi , questa è la velocità minima con cui il blocchetto deve arrivare nel punto $A$ per non cadere.
Adesso applichiamo la conservazione dell'energia , tra il punto più basso, dove l'energia è tutta cinetica, e il punto più alto, dove l'energia è cinetica più potenziale :
$1/2mv_0^2= 1/2mv^2 + mg*2r = 1/2mgr + 2mgr \rightarrow v_0^2 = 5gr\rightarrow v_0 = sqrt(5gr) $
Ecco, questa è la velocità $v_0$ che la molla deve imprimere alla massa .
We look for patterns when we are hungry or threatened, rather than bored. I don't think we needed to think about things when we were in standby mode in the ancient past.