da vict85 » 20/02/2017, 23:15
Sono un po' fuori allenamento con queste cose, quindi spero di non dire cose non vere.
Il maggior problema dei testi sulla geometria differenziale è che spesso presentano come lo stesso oggetto cose che non lo sono. In particolare il \(\displaystyle t \) in \(\displaystyle \phi_* \) e quello in \(\displaystyle \phi^* \) non solo non sono lo stesso oggetto, ma non sono neanche uguali al \(\displaystyle t \) che hai definito. Di fatto sono \(\displaystyle i^*(t) \) e \(\displaystyle j^*(t) \) dove \(\displaystyle i\colon M\to \mathbb{R}^2 \) e \(\displaystyle j\colon N\to \mathbb{R}^2 \) sono le immersioni di \(\displaystyle M = \mathbb{R}^2 - \{ (r,s)\in \mathbb{R}^2 : r = 0 \} \) e \(\displaystyle N = \mathbb{R}^2 - \{ (u,v)\in \mathbb{R}^2 : u = v \} \) in \(\displaystyle \mathbb{R}^2 \). In termini pratici si tratterebbe solo di sostituire \(\displaystyle (x,y) \) con \(\displaystyle (r,s) \) o \(\displaystyle (u,v) \) e restringere i tensore ai rispettivi insiemi. Una piccola cosa ma aiuta a capire quello che sta succedendo.
\(\displaystyle \alpha = i^*(t) = u \frac{\partial}{\partial u} \otimes du \otimes dv + v \frac{\partial}{\partial v}\otimes dv \otimes dv \).
Per trovare \(\displaystyle \phi^*(\alpha) \) è sufficiente sostituire \(\displaystyle u = r^3+s \) e \(\displaystyle v = s \). Hai che \(\displaystyle du = d(r^3) + ds = 3r^2dr + ds \) e che \(\displaystyle dv = ds\) mentre per la derivata si devono usare i cambi di variabile \(\displaystyle \frac{\partial}{\partial u} = \frac{\partial r}{\partial u}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial s}{\partial u}\frac{\partial}{\partial s} \) e \(\displaystyle \frac{\partial}{\partial v} = \frac{\partial r}{\partial v}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial s}{\partial v}\frac{\partial}{\partial v} \).
Per farlo si devono calcolare gli inversi, ovvero \(\displaystyle r = \sqrt[3]{u - v} \) e \(\displaystyle s = v \).
Pertanto si ha che \[\begin{align*} \frac{\partial}{\partial u} &= \frac{\partial r}{\partial u}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial s}{\partial u}\frac{\partial}{\partial s} \\
&= \frac{\partial \sqrt[3]{u - v}}{\partial u}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial v}{\partial u}\frac{\partial}{\partial s} \\
&= \frac{1}{3\sqrt[3]{(u-v)^2}} \frac{\partial}{\partial r} \\ &= \frac{1}{3r^2} \frac{\partial}{\partial r} \end{align*}\]
Similmente \[\begin{align*} \frac{\partial}{\partial v} &= \frac{\partial r}{\partial v}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial s}{\partial v}\frac{\partial}{\partial s} \\
&= \frac{\partial \sqrt[3]{u - v}}{\partial v}\frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial v}{\partial v}\frac{\partial}{\partial s} \\
&= -\frac{1}{3\sqrt[3]{(u-v)^2}} \frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial}{\partial s} \\ &= -\frac{1}{3r^2} \frac{\partial}{\partial r} + \frac{\partial}{\partial s} \end{align*}\]
Le somme le lascio a te, sperando di non essermi confuso sulle derivate (sulle forme sono abbastanza sicuro che si debbano fare così). Se non ricordo male per il push-forward è sufficiente invertire tutte le uguaglianze trovate finora.