Come sicuramente saprai, per definizione si ha:
$|sin x| := {(sin x, text{ se } sin x > 0 \iff 0 < x < \pi),(- sin x, text{ se } sin x < 0 \iff \pi < x < 2\pi):}$
Quindi si nota che la funzione $|sin x|$ è una funzione periodica di periodo $\pi $.
Generalizzando un po' il discorso, si nota che la funzione $ |sin(\omega x)| $ è una funzione periodica di periodo $\pi/\omega $.
A questo punto, supponendo $\omega > 0 $:
$ mathcal{L}[|\sin(\omega x)|] := int_0^{+\infty} |sin(\omega x)| e^{-sx} dx = sum_{n = 0}^{+\infty} int_{frac{\pi n}{\omega}}^{frac{\pi n + \pi}{\omega}} e^{-sx} sin(\omega x) dx = sum_{n = 0}^{+\infty} e^{- frac{\pi s n}{\omega}} int_{0}^{frac{\pi}{\omega}} e^{-sx} sin(\omega x) dx $
$ = sum_{n = 0}^{+\infty} (e^{- frac{\pi s}{\omega}})^n int_{0}^{frac{\pi}{\omega}} e^{-sx} sin(\omega x) dx = frac{1}{1 - e^{-frac{\pi s}{\omega}}} int_{0}^{frac{\pi}{\omega}} e^{-sx} sin(\omega x) dx $
a condizione che la serie geometrica converga, e ciò si verifica se $Re[s] > 0 $. L'integrale indefinito relativo all'integrale definito che compare nell'ultima eguaglianza si risolve integrando due volte per parti e la sua soluzione si può reperire ad esempio
qui. Integrando fra $0$ e $pi/\omega $ si ha:
$int_{0}^{frac{\pi}{\omega}} e^{-st} sin(\omega t) dt = frac{\omega(e^{- frac{\pi s}{\omega}} + 1)}{s^2 + \omega^2} $
Per cui si ottiene:
$ mathcal{L}[|\sin(\omega x)|] := int_0^{+\infty} |sin(\omega x)| e^{-sx} dx = frac{1 + e^{- frac{\pi s}{\omega}}}{1 - e^{-frac{\pi s}{\omega}}} \cdot frac{\omega}{s^2 + \omega^2}$
Raccogliendo $e^{-frac{\pi s}{2\omega}} $ a numeratore e a denominatore e semplificando in definitiva si ha:
$ mathcal{L}[|\sin(\omega x)|] := int_0^{+\infty} |sin(\omega x)| e^{-sx} dx = frac{\omega coth(frac{\pi s}{2\omega})}{s^2 + \omega^2} qquad \text{ per } Re[s] > 0 $.