Nel senso che neanche se fai il cammino di Santiago 100 volte e parli con la Madonna ne trovi una soluzione chiusa (cioè esprimibile in forma elementare).
Quella che stai facendo è una cosa approssimata: per serie intendo tutta la serie. Ti scrivo prima come procedere ol secondo, poi parliamo del primo.
Allora, sappiamo che
$$(1+t)^\alpha=\sum_{k=n}^\infty C^\alpha_n t^n$$
dove
$$C^\alpha_n=\left(\begin{array}{c} \alpha\\ n\end{array}\right)=\frac{\alpha(\alpha-1)(\alpha-2)\cdot\ldots}{n!(\alpha-n)(\alpha-n-1)\cdot\ldots}=\frac{1}{n!}\cdot\prod_{k=0}^{n-1}(\alpha-k)$$
sono i coefficienti binomiali generalizzati, cosa che suppongo dovresti sapere (stiamo parlando di sviluppi di Taylor, in pratica).
Pertanto
$$(1-y^n)^{-1/2}=\sum_{k=0}^\infty C^{-1/2}_k (-1)^k y^{nk}$$
da cui integrando (per il momento tralasciamo il fatto del perché tu lo possa fare e del perché tu possa scambiare integrale e serie)
$$\int_0^1(1-y^n)^{-1/2}\ dy=\int_0^1\sum_{k=0}^\infty C^{-1/2}_k (-1)^k y^{nk}\ dy=\sum_{k=0}^\infty C^{-1/2}_k (-1)^k\int_0^1 y^{nk}\ dy=\\ \sum_{k=0}^\infty C^{-1/2}_k (-1)^k \left[\frac{y^{nk+1}}{nk+1}\right]=\sum_{k=0}^\infty C^{-1/2}_k \frac{(-1)^k}{nk+1}$$
L'ultima cosa scritta è la soluzione dell'integrale, che magari si può anche scrivere in altre forme, usando l'espressione chiusa del coefficiente binomiale generalizzato che è
$$C^{-1/2}_k=\frac{(-1)^k\cdot(2k-1)!!}{2^k k!}$$
da cui
$$\int_0^1(1-y^n)^{-1/2}\ dy=\sum_{k=0}^\infty \frac{(2k-1)!!}{2^k k!(nk+1)}$$
ma calcolare il valore di questa somma non è proprio facile.
Infine, il perché possiamo calcolare l'integrale e scambiare integrale e serie: il primo perché è facile dimostrare che l'integrale, sebbene improprio, risulta convergente; il secondo perché la serie scritta converge uniformemente sull'intervallo di integrazione.