da Ska » 06/11/2010, 13:46
Se hai ad esempio \( \displaystyle x(t) = x_r(t) + j x_i(t) \) con \( \displaystyle x: \mathbb{R} \mapsto \mathbb{C} \) , \( \displaystyle x_r,x_i: \mathbb{R} \mapsto \mathbb{R} \) tutti sviluppabili in serie di Fourier a periodo comune $T$, allora si ha che:
\( \displaystyle x_r(t) = \alpha^r_0 + 2\sum_{k=1}^{\infty} \alpha^r_k \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + \beta^r_k \sin\left(2\pi \frac{k}{T}t\right) \)
e
\( \displaystyle x_i(t) = \alpha^i_0 + 2\sum_{k=1}^{\infty} \alpha^i_k \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + \beta^i_k \sin\left(2\pi \frac{k}{T}t\right) \)
dato che \( \displaystyle x(t) = x_r(t) + j x_i(t) \) , possiamo scrivere
\( \displaystyle x(t) = \left[ \alpha^r_0 + 2\sum_{k=1}^{\infty} \alpha^r_k \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + \beta^r_k \sin\left(2\pi \frac{k}{T}t\right)\right] + j\left[ \alpha^i_0 + 2\sum_{k=1}^{\infty} \alpha^i_k \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + \beta^i_k \sin\left(2\pi \frac{k}{T}t\right) \right] = (\alpha^r_0 + j \alpha^i_0) + 2\sum_{k=1}^{\infty} (\alpha^r_k + j\alpha^i_k) \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + (\beta^r_k + j\beta^i_k) \sin\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) \)
Ora però se chiamiamo \( \displaystyle \alpha_k = \alpha^r_k + j\alpha^i_k \) e \( \displaystyle \beta_k = \beta^r_k + j \beta^i_k \) possiamo scrivere ricordando ora che \( \displaystyle \alpha_k, \beta_k \in \mathbb{C} \)
\( \displaystyle x(t) = \alpha_0 + 2\sum_{k=1}^{\infty} \alpha_k \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) + \beta_k \sin\left(2\pi \frac{k}{T}t\right) \)
Dato che \( \displaystyle \alpha^r_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x_r(t) \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \) , \( \displaystyle \alpha^i_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x_i(t) \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \) , \( \displaystyle \beta^r_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x_r(t) \sin\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \) , \( \displaystyle \beta^i_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x_i(t) \sin\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \)
si può concludere che \( \displaystyle \alpha_k = \alpha^r_k +j\alpha^i_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x(t) \cos\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \) e \( \displaystyle \beta_k = \beta^r_k +j\beta^i_k = \frac{1}{T} \int_{u}^{u+T} x(t) \sin\left (2\pi \frac{k}{T}t\right) dt \)
Quindi questa la possiamo interpretare come forma trigonometrica di un segnale periodico complesso, ma i coefficienti sono ovviamente complessi!
Per la forma polare non credo si possa fare nulla.... per quella trigonometrica quanto ho scritto non l'ho mai visto sui libri, sono considerazioni personali che ho fatto partendo dall'ipotesi di vedere \( \displaystyle x(t) \) come combinazione lineare di segnali reali sviluppabili in SdF con periodo \( \displaystyle T \) .